Станислав чадов: Станислав Чадов – купить картины художника на сайте RakovGallery

Чадов Станислав. Наши Художники. Картины, картинная галерея в Екатеринбурге

Все результаты

Расширенный поиск картин


НАШИ УСЛУГИ

КАРТИНЫ ПО ЖАНРАМ

ТОП 20 ХУДОЖНИКОВ

АВТОРИЗАЦИЯ

Запомнить меня

Регистрация / Забыли пароль?



Регистрация: 09.01.2014
Город: Екатеринбург, Россия
Всего работ: 29

Профессиональный художник, классической школы. Предпочитает писать картины в жанрах натюрморт и фантазийные, сюжетные картины

Цена:

-


Ширина:

Высота:

Чадов Станислав Натюрморт с кувшином

Холст / Масло  50см x 62см

50000 руб

Купить картину

Чадов Станислав Вино при свечах, танцы под луной

Холст / Масло  70см x 50см

45000 руб

Купить картину

Чадов Станислав Виноград

Холст / Масло  50см x 62см

42000 руб

Купить картину

Чадов Станислав Натюрморт с лимоном

Холст / Масло  52см x 75см

47000 руб

Купить картину

Чадов Станислав Натюрморт с перцем

Холст / Масло  50см x 75см

52000 руб

Купить картину

Чадов Станислав Натюрморт с хлебом

Холст / Масло  55см x 86см

55000 руб

Купить картину

Чадов Станислав Яблоки

Холст / Масло  52см x 75см

52000 руб

Купить картину

Чадов Станислав Яблоки и вино

Холст / Масло  55см x 65см

45000 руб

Купить картину

Чадов Станислав Груши

Холст / Масло  50см x 60см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Груши

Холст / Масло  40см x 70см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Двое

Холст / Масло  70см x 45см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Зимний футбол

Холст / Масло  58см x 59см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Игра

Холст / Масло  62см x 50см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Натюрморт с бокалом

Холст / Масло  50см x 60см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Натюрморт с зеленой бутылкой

Холст / Масло  55см x 65см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Натюрморт с луком

Холст / Масло  55см x 65см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Натюрморт с цветной капустой

Холст / Масло  50см x 70см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Ночь

Холст / Масло  55см x 70см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Осень в библиотеке

Холст / Масло  60см x 50см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Пара №1

Холст / Масло  52см x 62см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Ты не поверишь. ..

Холст / Масло  52см x 62см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Утро

Холст / Масло  60см x 50см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Фуджи

Холст / Масло  55см x 70см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Хлеб

Холст / Масло  50см x 62см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Хлеб и чеснок

Холст / Масло  45см x 65см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Яблоки

Холст / Масло  40см x 70см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Яблоки и хлеб

Холст / Масло  50см x 70см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Яблочное утро

Холст / Масло  50см x 75см

ПРОДАНА

Чадов Станислав Красное и белое

Холст / Масло  50см x 70см

ПРОДАНА

Как Алексей Чадов оценил поступок сбежавших из РФ звезд

|

Алексей Хитров

Алексей Хитров Райтер редакции сайта Пятого канала Шоу-бизнес736

Актер Алексей Чадов не стал осуждать покинувших страну российских звезд

Фото: © РИА Новости / Павел Бедняков

Читайте нас в: Дзен Новости

Актер Алексей Чадов был сдержан в оценках своих коллег, которые на фоне событий на Украине предпочли покинуть Россию под предлогом отпусков и поправки здоровья.

«У каждого свое право. Не думаю, что они уехали навсегда. Я не осуждаю никого. Они просто абстрагировались. Времена непростые», — высказался звезда фильма «Война» в эфире YouTube-шоу «Алена, блин!».

Ранее актер и шоумен Станислав Садальский встал на защиту экстренно покинувших Россию звезд шоу-бизнеса. По его мнению, россияне абсолютно беспочвенно обвиняют вчерашних кумиров в предательстве родины. Многие представители творческой интеллигенции в нынешнее время просто оказались без работы, поэтому решили использовать этот период для отдыха. И в этом нет ничего постыдного, считает Садальский.

Как сообщал 5-tv.ru, рэпер Моргенштерн резко отреагировал на критику России со стороны своего коллеги Face (Иван Дремин) и удаление им треков с российских стриминговых платформ.

Алексей Чадов Россия Знаменитости

Читайте также

+6° 755 мм рт. ст.
93%

76.98
0.39 83.49
0.71

🧙‍♀ Гороскоп на сегодня, 30 марта, для всех знаков зодиака

Новости СМИ2

Новости СМИ2

Новости партнеров

Интересные материалы

Теория Гейслера — С. Чадов

Дизайн материалов подразумевает последовательное взаимодействие между теорией и экспериментом. В сотрудничестве с различными экспериментальными группами мы обеспечиваем первопринципное описание, объяснение и моделирование характеристик материалов. Наше основное направление — семейство тройных соединений Гейслера, которые благодаря своей богатой химической изменчивости решают большое количество технологических задач. Есть несколько простых правил, касающихся химического и магнитного упорядочения, которые довольно однозначно выполняются в большинстве известных систем Гейслера и позволяют напрямую моделировать их свойства.

Химическое и магнитное упорядочение в соединениях Гейслера . Большинство соединений Гейслера имеют кубическую ГЦК-структуру. В некоторых случаях (как, например, Mn 3 Ga) он становится нестабильным и искажается, как правило, вытягиваясь или подавляясь в направлении [001] (тетрагональная ось c ). Однако в любой из этих структур система подчиняется одному и тому же химическому упорядочению. Это проиллюстрировано на фиг.1. Для простоты начнем с пустой ГЦК-решетки, которой мы приписываем пространственную группу Ф-43м (216). Это обеспечивает четыре сайта Wyckoff: 4 a (0,0,0), 4 b (½, ½, ½), 4 c (¼, ¼, ¼) и 4 d (¾, ¾). , 3/4). Первый шаг произвольный: заполняем одну из них, скажем, 4 b , элементом главной группы Z. Следующий шаг самый важный: заполняем подрешетку 4 a (в том же атомном слое 4 b ) с самым ранним (находится крайним слева в периодической таблице) переходным элементом T 1 (отмечен красным). Это приводит к T 1 Z NaCl-структура, которая является «предшествующей» подструктурой в иерархии порядка. Остальные шаги просты: мы просто заполняем оставшиеся позиции Вайкоффа (4 c/ 4 d ) более поздними (расположенными справа от T 1 в таблице Менделеева) переходными элементами (T 2 и T 3 , обозначены синим и зеленым цветом). Следуя последовательности 4 a 4 b 4 c 4 d , общая четвертичная структура Гейслера записывается как T 1 ZT 2 T 3 . В частности, NiMnSb обозначается как MnSbNiVc, где Vc (в 4 c или 4 d ) представляет собой пустоту, которая формально ведет себя как поздний переходный элемент. Этот тип систем часто называют «полугейслеровыми». В случае T 2 = T 3 (например, Co 2 MnSi) мы получаем так называемый «полный гейслеровский» тип. В этом случае дополнительная операция симметрии, а именно инверсия, объединяет 4 c и 4 d классов в один 8 c , подняв индекс космической группы до 225 ( Fm-3m ). С другой стороны, соединение Гейслера состава Mn 2 CoGa будет демонстрировать упорядочение MnGaMnCo (но не CoGaMnMn), в котором два атома Mn неэквивалентны из-за их разных позиций 4 a и 4 c Вайкоффа. Эти типы структур часто называют «, инверсия ». Те же правила применяются без ограничений к тетрагонально-искаженным структурам. В полной аналогии с кубическими системами пространственная группа общей (нецентросимметричной) тетрагональной структуры Гейслера T 1 ZT 2 T 3 равно л-4/м2 (119) в четырех положениях Вайкоффа: 2 a (0,0,0), 2 b (0,0,½) , 2 c (½,0,¼) и 2 d (½,0,¾). В случае T 2 =T 3 (добавлена ​​инверсия) последние два класса объединяются в один класс 4 c (½,0,¼) и группа точек поднимается до I4/ммм (139).

Большинство кубических соединений Гейслера подчиняются знаменитому Правило Слейтера-Полинга , утверждающее, что их намагниченность M изменяется линейно с числом валентных электронов N val , точно на 1 μ B на электрон в формульной единице: M0 [μ B0 /f. u.] = N val — 24. Такое поведение является прямым следствием так называемой полуметалличности , означающей, что один из спиновых каналов (обычно неосновной спин, левая сторона слейтеровской Полинга) имеет полупроводниковую запрещенную зону при E F (см. РИС. 2). Такие составы, как Co 2 FeSi или Co 2 MnGa с высокими значениями M (6 и 5 мк B /ф.е.), являются полными ферромагнетиками, с параллельной ориентацией всех магнитных подрешеток. Ситуация меняется для систем Гейслера, богатых марганцем, т.е. Mn 2 CoGa, с более низкой намагниченностью (2 мк B /фу.е.), но высокими локальными моментами на атомах Mn (~3-4 мк B мкФ): такие системы относятся к классу ферримагнетики . Таким образом, в «обратном» (кубическом или тетрагональном) расположении Гейслера магнитные моменты Mn на 4 a и 8 c (или 4 c /4 d ) будут соединяться друг с другом антипараллельно . Своеобразный тип ферримагнетика, а именно полностью компенсированный ферримагнетик в кубическом семействе Гейслера, подсказывает правило Слейтера-Полинга для Mn 3 Ga ( N val =24). В этой системе намагниченность Mn(4 9Подрешетка 0009 a ) полностью компенсируется подрешеткой Mn(8 c ), оставаясь при этом полуметаллической (!). В действительности из-за электронной нестабильности в канале спин-вверх система претерпевает тетрагональное искажение и теряется полуметалличность вместе с магнитной компенсацией. Тренд M ( N val ) для тетрагональных систем Гейслера показан на фиг.2 (красная размытая область с более слабым средним наклоном по сравнению с кубической подгруппой). В целом в наметившейся тенденции стоит признать следующие три пункта: N val =30 соответствует максимальному значению намагниченности 6 мк B /ф.е. в кубическом Co 2 FeSi, N val =27, где происходит перегруппировка от ферро- к ферримагнитному порядку (например, неколлинеарные тетрагональные Mn 2 RhSn, Mn 2 PtIn и Mn 2 ферримагнетики IrSn) и N val =24 — полностью компенсированный ферримагнетик (например, кубический Mn 1,5 V 0,5 FeAl).

Соединения Гейслера с высоким содержанием марганца. Рассмотренные выше правила могут быть использованы для предварительного композиционного проектирования магнитных свойств без каких-либо предварительных расчетов. На фиг.3 показан основной тренд намагниченности M в богатых марганцем материалах Гейслера, описывающий формирование двух типов компенсированных ферримагнетиков. Нашей отправной точкой является Mn 3 Z (например, Mn 3 Ga тетрагональный ферримагнетик ) с отрицательной намагниченностью M (относительно ориентации магнитного момента на Mn(2 a )). Заменив Mn переходным элементом конца Y на 4 c (или 2 c/ 2 d ), M приближается к нулю. При определенной критической концентрации ( y c ) он пересекает точку компенсации (некоторые известные компенсированные составы, например, Mn 2,4 Pt 0,6 Ga явно перечислены на фиг. 3) и продолжает расти в положительную сторону. направление. Вторая точка компенсации ( x c ) можно получить, заменив Mn (2 a ) элементом раннего переходного металла X в Mn 2 YZ. В этом случае мы получаем компенсированный ферримагнетик четвертичного состава (например, Mn 1,5 V 0,5 FeAl). Благодаря большему количеству различных типов атомов в элементарной ячейке система избегает электронной неустойчивости, которая присутствовала для состава Mn 3 Z, и кристаллизуется в кубической структуре. Таким образом, богатое марганцем семейство Гейслера обеспечивает два типа компенсированных ферримагентов — (i) тройной Mn 3-y Y y Z (Y — поздний переходный элемент), которые являются тетрагональными и проявляют магнитокристаллическую анизотропию, и (ii) четвертичные Mn 2-x X x YZ (X — ранний переходный элемент), которые имеют кубическую форму и близки к полуметаллическому поведению.

Для моделирования более конкретных деталей в системах Гейслера, таких как степень химического порядка или неколлинеарность в магнитном порядке, магнитокристаллическая анизотропия, свойства электронного транспорта и спектроскопия, необходимо использовать расчеты из первых принципов. Ниже мы изложим наши избранные результаты в разделах магнетизма и электронного транспорта.

Разработка компенсированных ферримагнитных сплавов Гейслера для гигантского перестраиваемого обменного смещения

. 2015 июль; 14 (7): 679-84.

DOI: 10.1038/nmat4248. Epub 2015 16 марта.

Аджая К Наяк 1 , Майкл Никлас 1 , Станислав Чадов 1 , Панчанана Кхунтиа 1 , Чандра Шекхар 1 , Адель Калаче 1 , Майкл Баениц 1 , Юрий Скурский 2 , Вирендра К. Гудуру 3 , Алессандро Пури 3 , Ули Цайтлер 3 , J M D Coey 4 , Клаудия Фельзер 1

Принадлежности

  • 1 Институт химической физики твердых тел им. Макса Планка, Nöthnitzer Str. 40 D-01187 Дрезден, Германия.
  • 2 Дрезденская лаборатория сильных магнитных полей (HLD-EMFL), Центр Гельмгольца Дрезден-Россендорф, D-01328 Дрезден, Германия.
  • 3 Лаборатория сильнопольных магнитов (HFML-EMFL), Университет Радбауд, Торнуивелд 7 6525 ED Неймеген, Нидерланды.
  • 4 Школа физики и CRANN, Тринити-колледж, Дублин 2, Ирландия.
  • PMID: 25774953
  • DOI: 10.1038/nmat4248

Аджая К. Наяк и др. Нат Матер. 2015 июль

. 2015 июль; 14 (7): 679-84.

DOI: 10.1038/nmat4248. Epub 2015 16 марта.

Авторы

Аджая К Наяк 1 , Майкл Никлас 1 , Станислав Чадов 1 , Панчанана Кхунтиа 1 , Чандра Шекхар 1 , Адель Калаче 1 , Майкл Баениц 1 , Юрий Скурский 2 , Вирендра К. Гудуру 3 , Алессандро Пури 3 , Ули Цайтлер 3 , Дж. М. Д. Коуи 4 , Клаудия Фельзер 1

Принадлежности

  • 1 Институт химической физики твердых тел им. Макса Планка, Nöthnitzer Str. 40 D-01187 Дрезден, Германия.
  • 2 Дрезденская лаборатория сильных магнитных полей (HLD-EMFL), Центр Гельмгольца Дрезден-Россендорф, D-01328 Дрезден, Германия.
  • 3 Лаборатория сильнопольных магнитов (HFML-EMFL), Университет Радбауд, Торнуивелд 7 6525 ED Неймеген, Нидерланды.
  • 4 Школа физики и CRANN, Тринити-колледж, Дублин 2, Ирландия.
  • PMID: 25774953
  • DOI: 10.1038/nmat4248

Абстрактный

Рациональный дизайн материалов может ускорить открытие материалов с улучшенными функциональными возможностями. Этот подход может быть реализован в соединениях Гейслера с перестраиваемыми магнитными подрешетками для демонстрации беспрецедентных магнитных свойств. Здесь мы разработали семейство сплавов Гейслера с компенсированным ферримагнитным состоянием. Вблизи компенсационного состава в Mn-Pt-Ga устанавливаются гигантское обменное смещение (ОП) более 3 Тл и большая коэрцитивность. Большая обменная анизотропия возникает из-за обменного взаимодействия между скомпенсированным хозяином и ферримагнитными кластерами, которые возникают из-за внутреннего антиузелкового беспорядка. Наш подход к разработке также продемонстрирован на втором материале с магнитным переходом выше комнатной температуры, Mn-Fe-Ga, что демонстрирует универсальность концепции и возможность применения при комнатной температуре. Эти результаты могут привести к разработке магнитоэлектронных устройств и твердых магнитов с обменным смещением, не содержащих редкоземельных элементов, в которых намагниченность второго квадранта может стабилизироваться с помощью обменного смещения.

Похожие статьи

  • Компенсированные ферримагнитные тетрагональные тонкие пленки Гейслера для антиферромагнитной спинтроники.

    Саху Р., Воллманн Л., Селле С., Хёхе Т., Эрнст Б., Калаче А., Шекхар С., Кумар Н., Чадов С., Фельсер С., Паркин С.С., Наяк А.К. Саху Р. и др. Adv Mater. 2016 Октябрь; 28 (38): 8499-8504. doi: 10.1002/adma. 201602963. Epub 2016 8 августа. Adv Mater. 2016. PMID: 27500768

  • Переключение спин-орбитального момента в почти компенсированном ферримагнетике Гейслера.

    Финли Дж., Ли Ч., Хуан П.Ю., Лю Л. Финли Дж. и др. Adv Mater. 2019 янв; 31(2):e1805361. doi: 10.1002/adma.201805361. Epub 2018 9 ноября. Adv Mater. 2019. PMID: 30412315

  • Почти компенсированное ферримагнитное поведение и гигантское обменное смещение гексагонального Mn 2 PtAl: экспериментальные и теоретические исследования.

    Патель А.К., Саматам С.С., Лукоянов А.В., Бабу П.Д., Суреш К.Г. Патель А.К. и соавт. Phys Chem Chem Phys. 2022 14 декабря; 24 (48): 29539-29546. дои: 10.1039/d2cp02643k. Phys Chem Chem Phys. 2022. PMID: 36448471

  • Большое охлаждаемое нулевым полем обменное смещение в объеме Mn2PtGa.

    Наяк А.К., Никлас М., Чадов С., Шекхар С., Скурски Ю., Винтерлик Дж., Фельсер С. Наяк А.К. и соавт. Phys Rev Lett. 2013 22 марта; 110(12):127204. doi: 10.1103/PhysRevLett.110.127204. Epub 2013 19 марта. Phys Rev Lett. 2013. PMID: 25166839

  • Перпендикулярная магнитная анизотропия в пленках сплавов Гейслера и их магниторезистивные соединения.

    Хирохата А., Фрост В., Самиепур М., Ким Дж.Й. Хирохата А. и соавт. Материалы (Базель). 2018 11 января; 11 (1): 105. дои: 10.3390/ma11010105. Материалы (Базель). 2018. PMID: 29324709 Бесплатная статья ЧВК. Обзор.

Посмотреть все похожие статьи

Цитируется

  • Обменное смещение через наносегрегацию в новом Fe 2- x Mn 1+ x Al ( x = -0,25, 0, 0,25) Пленки Гейслера.

    Курди С., Гидини М., Дивитини Г., Наир Б., Курсумович А., Тиберто П., Дхеси С.С., Барбер З.Х. Курди С. и др. Наномасштаб Adv. 2020 1 мая; 2(6):2602-2609. дои: 10.1039/c9na00689c. Электронная коллекция 2020 17 июня. Наномасштаб Adv. 2020. PMID: 36133395 Бесплатная статья ЧВК.

  • Полуметалличность в новых сплавах Гейслера Mn 2 ScZ (Z = Si, Ge, Sn).

    Рам М., Саксена А., Али А.Е., Шанкар А. Рам М. и др. RSC Adv. 2020 21 февраля; 10 (13): 7661-7670. дои: 10.1039/c9ra09303f. Электронная коллекция 2020 18 февраля. RSC Adv. 2020. PMID: 35492151 Бесплатная статья ЧВК.

  • Наблюдение обменного смещения в антиферромагнетике Cr 0,79 Se из-за сосуществования зонирующего слабого ферромагнетизма при низких температурах.

    Раут С., Тирупатайя С. Раус С. и др. АСУ Омега. 2021 11 октября; 6 (42): 28012-28018. doi: 10.1021/acsomega.1c03986. Электронная коллекция 2021 26 октября. АСУ Омега. 2021. PMID: 34723001 Бесплатная статья ЧВК.

  • Прямое и косвенное определение магнитокалорического эффекта в соединении Гейслера Ni 1,7 Pt 0,3 MnGa.

    Дос Рейс Р. Д., Кэрон Л., Сингх С., Фелсер С., Никлас М. Дос Рейс Р.Д. и соавт. Энтропия (Базель). 2021 сен 29;23(10):1273. дои: 10.3390/e23101273. Энтропия (Базель). 2021. PMID: 34681997 Бесплатная статья ЧВК.

  • Кинетическая задержка ферромагнитного состояния в композитных смесях Mn[формула: см. текст]GaC и Ni[формула: см. текст]MnGa.

    Приолкар КР, Невги Р, Диас Э.Т., Нигам А.К. Приолкар К.Р. и соавт. Научный представитель, 1 октября 2021 г .; 11 (1): 19588. doi: 10.1038/s41598-021-99005-5. Научный представитель 2021. PMID: 34599259 Бесплатная статья ЧВК.

Просмотреть все статьи «Цитируется по»

Рекомендации

    1. Phys Rev Lett. 2013 22 марта;110(12):127204 — пабмед
    1. Phys Rev Lett.

Published by alexxlab

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *